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u;

= _.~ pa x y( Ax~ + Bye + G_~D
2

Vy -

(9)

_

-

Wy

-

5_

~

1'2

1'8

y

y

pa Yy ( A x~

-~

-~.

+ R ye + G zn

-----------

r~

1'8

y

'

y

Pa x

=

,

CA x + B y + G

-,,-2
---

2

2

y

y

Z2y )

1,3

v

-

,

v

wobei

r;

= V Xl + y2 -1y

y

Z2y

>

0

gesetzt ist. Die Summierung erstrecken wir über das Volumen
einer Kugel K von sehr grossem' Radius R, deren Mittelpunkt
im Koordlnatenursprung liegt. Betrachten wir ferner die regellos
verteilten Kugeln als gleichmässig verteilt und setzen an Stelle
der Summe ein Integral, so erhalten wir:
A* =

A -

n

{

•
J(

=

A -

OUv
--ox d x y d yy d zv'
y

n

{U;...:y d s,
•

v

wobei das letzte Integral über die Oberfläche der Kugel K zu
erstrecken ist. Wir finden unter Berücksichtigung von (9):
A* =

=

A -;- ;;:
A -

11

nf x~ (A xg

f

B

y~ + G zn d s,

(1- pa 1t) A = A (1 - ep).

Analog ist
B*=B(I-rp),
C*= G(l-ep).

Setzen wir

+ +

0*2 = A0)(2 B*2 0*2,
so ist bis auf unendlich Kleines höherer Ordnung:
07.2 = a2 (1 - 2 rp).
Wir haben für die Wärmeentwicklung' pro Zeit- und Volumeneinheit gefunden:
W* = 2 02 k (1- tp).