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dass die Anwesenheit jeder der Kugeln bis auf unendlich Kleines
höherer Ordnung eine Verringerung der Wärmeproduktion pro
Zeiteinheit um 2 02 k <I> zum Gefolge hat und dass im Gebiete
G die pro Volumeneinheit in Wärme verwandelte Energie den
Wert hat:
W = 2 02 k - 2 n 02 k <1>,

'Oder
W = 2 02 k (1 - rp),

(7 b)

wobei rp den von den Kugeln eingenommenen Bruchteil des Volumens bedeutet.
Gleichung (7 b) erweckt den Anschein, als ob der Reibungskoeffizient der von uns betrachteten inhomogenen Mischung von
Flüssigkeit und suspendierten Kugeln (im folgenden kurz
"Mischung" genannt) kleiner sei als der Reibungskoeffizient k
der Flüssigkeit. Dies ist jedoch nicht der Fall, da A, B, 0
nicht die Werte der Hauptdilatationen der in Gleichungen (8)
dargestellten Flüssigkeitsbewegung sind; wir wollen die Hauptdilatationen der Mischung A*, B", C* nennen. Aus Symmetriegründen folgt, dass die Hauptdilatationsrichtungen der Mischung
den Richtungen der Hauptdilatationen A, B, C, also den Koordinatenrichtungen parallel sind. Schreiben wir die Gleichungen
(8) in der Form:

BQ

u=Ax+

~UY'

v=By+

~VY'

w=Cz+

~WY'

erhalten wir:
A* = (::-)
=0

= A

+ ~(~':Y)

0=0

= A -

~(::Y)

.

Y=O

Schliessen wir die unmittelbaren Umgebungen der einzelnen
Kugeln von der Betrachtung aus, so können wir die zweiten
und dritten Glieder der Ausdrücke von u, v, so weglassen und
erhalten für x = y =Z = 0: