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so' erhält man:
(7)

W =

i

1t

Ra k 02 -g

wobei

o=

A2

!

1t

1t

+

PJ k 02 = 2 02 k (V - <p),
B2

+C

2

,

Ra = V

und

!-1tPS=<P
gesetzt ist. Wäre die suspendierte Kugel nicht vorhanden'
(<V = 0), so. erhielte man für die im Volumen V' verzehrteEnergie
(7 a)
Wo = 2 02 k V.
Durch das Vorhandensein der Kugel wird also die verzehrte
Energie um 2 a2 k <P verkleinert. Es ist bemerkenswert, dassder Einfluss der suspendierten Kugel auf die Grösse der verzehrten Energie gerade so gross ist, wie er wäre, wenn durch.
die Anwesenheit der Kugel die Bewegung der sie umgebenden
Flüssigkeit gar nicht modifiziert würde.
§ 2. Berechnung des Reibungskoefflzienten einer
Flüssigkeit,in welcher sehr viele kleine Kugeln in
regelloser Verteilung suspendiert sind.

Wir haben im vorstehenden den Fall betrachtet, dass in
einem Gebiete G von der oben definierten Grössenordnung einerelativ zu diesem Gebiete sehr kleine Kugel suspendiert ist
und untersucht, wie dieselbe die Flüssigkeitsbewegung beeinflusst.
Wir wollen nun annehmen, dass in dem Gebiete Gunendlich
viele Kugeln von gleichem, und zwar so kleinem Radius regellos
verteilt sind, dass das Volumen aller Kugeln zusammen sehr
klein sei gegen das Gebiet G. Die Zahl der auf die Volumeneinheit entfallenden Kugeln sei n, wobei n allenthalben in derFlüssigkeit bis auf Vernachlässigbares konstant sei.
Wir gehen nun wieder aus von einer Bewegung einer homogenen Flüssigkeit ohne suspendierte Kugeln und betrachten
wieder die allgemeinste Dilatationsbewegung. Sind keine Kugeln
vorhanden, so können wir bei passender Wahl des Koordinatensystems die Geschwindigkeitskomponenten U 01 Vo, Wo in dem
beliebigen Punkte x, y, z des Gebietes G darstellen durch die
Gleichungen: